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1.下列各物體，哪個是絕對黑體？

A.不輻射可見光的物體

B.不輻射任何光線的物體；

C.不能反射可見光的物體

D.不能反射任何光線的物體.

1922、1923年康普頓及其學生吳有順進行了系統(tǒng)研究

(2)實驗裝置：如圖

(3)實驗結果:

a.散射光中除有與入射線波長相同的，還有比大的波長，隨散射角而異，增大時，的強度增加，的強度減小.

b.當散射角確定時，波長的增加量與散射物質的性質無關.

c.康普頓散射的強度與散射物質有關.原子量小的散射物質，康普頓散射較強，原波長的譜線強度較低.反之相反.

按經典電磁理論，光的散射是帶電粒子在入射光電場作用下作受迫振動，散射光與入射光應該有相同波長.

按照光子理論，一個光子與散射物中的一個自由電子發(fā)生碰撞，散射光子將沿某一方向進行--康普頓散射，光子與電子之間碰撞遵守能量守恒和動量守恒，電子受到反沖而獲得一定的動量和動能，因此散射光子能量要小于入射光子能量.由光子的能量與頻率間的關系可知，散射光的頻率要比入射光的頻率低，因此散射光的波長.如果入射光子與原子中被束縛得很緊的電子碰撞，光子將與整個原子作彈性碰撞(如乒乓球碰鉛球)，散射光子的能量就不會顯著地減小，所以觀察到的散射光波長就與入射光波長相同.

下圖為光子與自由電子彈性碰撞的示意圖.應用相對論質量、能量、動量關系，有

式中m₀、m為電子的靜質量和質量，.將上式第二式寫成分量式

解以上聯(lián)立方程組，消去，即得

式中

叫做電子的康普頓波長.上式表明與散射物質的性質無關.

康普頓散射進一步證實了光子論，證明了光子能量、動量表示式的正確性，光確實具有波粒兩象性.另外證明在光電相互作用的過程中嚴格遵守能量、動量守恒定律.

在基元相互作用過程中，能量、動量守恒.1927年，康普頓因此獲諾貝爾物理學獎

[例1]求的可見光光子和的X射線光子的能量、動量和質量？

,,

,,

[例2]的X射線，射向靜止的自由電子，觀察方向，求：①②反沖電子的動能和動量？

(①

②,

或：)

[例3]已知X光光子的能量為，在康普頓散射之后，波長變化了20%，求反沖電子的能量.()

練習

5.康普頓效應

(1)散射現(xiàn)象：光通過不均勻物質時，向各個方向發(fā)射的現(xiàn)象

實驗發(fā)現(xiàn)：X射線→金屬或石墨時，也有散射現(xiàn)象

4.光子的質量和動量

光子既具有一定的能量，就必須具有質量．但是光子以光的速度運動，牛頓力學便不適用．按照狹義相對論質量和能量的關系式 ，就可以決定一個光子的質量

在狹義相對論中，質量和速度的關系為

m₀為靜止質量，光子永遠以不變的速度c運動，因而光子的靜止質量必然等于零，否則m將為無窮大．因為相對于光子靜止的參照系是不存在的，所以光子的靜止質量等于零也是合理的．而原子組成的一般物質的速度總是遠小于光速的，故它們的靜止質量不等于零．在m0是否等于零這一點上光子和普通的物質有顯著的區(qū)別．在狹義相對論中，任何物體的能量和動量的關系為

光子的靜止質量為0，故光子的動量為

這是和光子的質量為，速度為c.

光電效應明確了光的行為像粒子，并且可用動力學的變量(動量和能量)來描述粒子的行為； 在光和物質相互作用過程中，光子是整體在起作用.另一方面，在討論衍射和干涉現(xiàn)象時，需要把光作為波動來處理，于是用波長來闡明問題.

波動特征和粒子特征是互相對立的，但并不是矛盾的.

光的波長既適宜于顯示波動特征，同時又也容易顯示粒子特征.對于電磁波譜的長波段，表示其波動特征的物理量T和較大，而表示其粒子特征的物理量ε和p 較小，因而容易顯示波動特征，反之，對于電磁波譜的短波段，表示其波動特征的物理量T和 較小，而表示其粒子特征的物理量ε和p較大，因而容易顯示粒子特征.

[例1]將一塊金屬板放在離單色點光源5米遠的地方，光源的光功率輸出為10^-3瓦.假設被打出的光電子可以從半徑為10^-8米(約相當于原子直徑的十倍)的圓面上以從光源取得它所得的能量，已知打出一個電子需要5.0eV.現(xiàn)在將光認為是經典波動，對這種裝置的一個“靶”來說，打出一個光電子需要多長時間？

[解析]電子接受能量的靶面積為，半徑為5米的球面面積為 ，前者是后者的 ，故每秒投射于靶面積上的能量為

焦耳.

打出一個電子需要能量5eV，即 焦耳，故積累這些能量需時

秒=22.22小時.

實際上光電效應是幾時的，根本不需要這么長的時間.這說明光與光電陰極電子的作用決不是經典波動模型中能量積累的那種形式

[例2]若-個光子的能量等于一個電子的靜能量，試問該光子的動量和波長是多少？在電磁波譜中它是屬何種射線？

[解析]-個電子的靜能量為m₀c²，按題意

光子的動量

光子的波長

因電磁波譜中γ射線的波長在300~10^-4范圍內，所以該光子在電磁波譜中屬于γ射線．

3.愛因斯坦光電效應方程

為了解釋光電效應的所有實驗結果，1905年愛因斯坦推廣了普朗克關于能量子的概念．前面已經指出普朗克在處理黑體輻射問題時，只是把器壁的振子能量量子化，腔壁內部的輻射場仍然看作是電磁波．然而愛因斯坦在光電效應的研究中指出：光在傳播過程中具有波動的特性，而在光和物質相互作用的過程中，光能量是集中在一些叫做光量子(簡稱光子)的粒子上．從光子的觀點來看，產生光電效應的光是光子流，單個光子的能量與頻率成正比即：

式中h是普朗克常數(shù)．

把光子的概念應用于光電效應時，愛因斯坦還認為一個光子的能量是傳遞給金屬中的單個電子的．電子吸收一個光子后，把能量的一部分用來掙脫金屬對它的束縛，余下的一部分就變成電子離開金屬表面后的動能，按能量守恒和轉換定律應有：

上式稱為愛因斯坦光電效應方程．其中為光電子的動能，W為光電子逸出金屬表面所需的最小能量，稱為脫出功．

對光電效應四個定律的解釋：

(1)光電效應第一定律的解釋

：光子數(shù)光電子數(shù)

(2)光電效應第二定律的解釋：

：遏止電壓，：逸出電位

(3)光電效應第三定律的解釋：

光電子動能不小于零

(4)光電效應第四定律的解釋：

：光子能量電子，無須能量積累時間

1921年，愛因斯坦因對物理學的貢獻，特別是光電效應獲諾貝爾物理學獎

愛因斯坦理論的驗證

1916年，密立根進行了精密的測量，證明確為直線，且直線的斜率為.1923年獲諾貝爾物理學獎

2.光電效應和波動理論的矛盾

光能使金屬中的電子釋放，從經典理論來看，是不難理解的．我們知道金屬里面有大量的自由電子，這些電子通常受到正電荷的引力作用，而被束縛在金屬表面以內，它們沒有足夠的能量逸出金屬表面．但因光是電磁波，在它的照射下，光波中的電場作用于電子，迫使電子振動，給電子以能量，使電子有足夠的能力掙脫金屬的束縛而釋放出去．因此按照光的電磁理論可以預測：

(1)光愈強，電子接受的能量愈多，釋放出去的電子的動能也愈大．

(2)釋放電子主要決定于光強，應當與頻率等沒有關系．但是，實驗測量的結果卻并不如此.

(3)關于光照的時間問題，波動觀點更是陷于困境．從波動觀點來看，光能量是均勻分布，在它傳播的空間內，由于電子截面很小，積累足夠能量而釋放出來必須要經過較長的時間，合實驗事實完全完全不符.

4．光的照射和光電子的釋放幾乎是同時的，在測量的精度范圍內10^-9s觀察不出這兩者間存在滯后現(xiàn)象．

3．入射光的頻率低于遏止頻率(極限頻率,紅限頻率)的光，不論光的強度如何，照射時間多長，都沒光電子發(fā)射．(光電效應第三定律)

2．光電子的最大初動能(或遏止電壓)與入射光的強度無關，而只與入射光的頻率有關．頻率越大，光電子的能量就越大．(光電效應第二定律)

1．飽和電流I的大小與入射光的強度成正比，也就是單位時間內被擊出的光電子數(shù)目與入射光的強度成正比．(光電效應第一定律)